屈服條件的數學表達式可以用幾何圖形表示出來。例如,三向應力狀態的屈服函數在σ1—σ2—σ3主軸坐標系中是空間曲面,此空間曲面就叫做屈服表面。在此坐標系中,密賽斯屈服函數的幾何圖形是一個無限長的圓柱面,如圖3-47所示。圓...[繼續閱讀]

    在主應力空間中,屈服表面與一個平面的交線就稱為屈服軌跡。在平面應力狀態,σ3＝0,故屈服表面與σ1oσ2平面的交線,就是平面應力狀態的屈服軌跡。此時,密賽斯屈服軌跡為一橢圓,見圖3-48,其中心為原點,對稱軸與主軸成45°,長半軸長...[繼續閱讀]

    金屬塑性變形時,在一般應力狀態下,其應力分量σij與金屬變形抗力σs之間的關系可用Mises屈服條件表示。將上兩式等號兩邊開方,并用一廣義的應力σe表達式表示σs,則得這樣,對同一金屬在相同的變形溫度、變形速度條件下,對任何應...[繼續閱讀]

    坐標軸不是主軸時的等效應變增量dεe的定義為:坐標軸取主軸時的等效應變增量dεe的定義為:在比例加載或比例變形的條件下,等效應變的定義為:金屬塑性變形時,不論處在怎樣復雜的應力狀態,作出的σe—εe曲線,都與單向拉伸時的應...[繼續閱讀]

    滑移線場理論是解析各向同性的理想剛—塑性材料的平面塑性變形問題的一種圖解式方法。所謂滑移線就是最大剪應力跡線,線上任一點的切線方向即該點的最大剪應力方向。因變形區內任一點存在兩個相等且相互垂直的最大剪應力...[繼續閱讀]

    對一般體變形問題,設pi表示變形體表面上任一點處的單位表面力;vi表示表面上任意點處的位移速度;σij表示變形體內應力狀態的應力分量,應力分量滿足力平衡方程和應力邊界條件;ij表示變形體內應變速率狀態的應變分量,應變速率分...[繼續閱讀]

    對理想剛—塑性體,對位移速度vi已知,而表面力未知的表面域用Fv表示;對表面力pi已知,而位移速度未知的表面域用Fp表示?，F要確定的是Fv上的單位壓力。另假設不破壞屈服條件而滿足力平衡方程式和Fp上的應力邊界條件的某一虛擬的...[繼續閱讀]

    對理想剛一塑性體,對位移速度vi已知,而表面力未知的表面域用Fv表示:對表面力pi已知,而位移速度未知的表面域用Fp表示。設vi*為虛擬的運動許可的位移速度。由vi*據幾何方程求出的應變速率為ij*;再由ij*按Levy—Mises流動法則求出的應...[繼續閱讀]

    實踐證明,金屬在塑性變形前與變形后,其體積不發生變化,只是外形尺寸改變。這個規律稱為體積不變定律。該定律不適用于鋼錠的軋制,因為鋼錠經熱軋后縮孔、空洞、微裂紋受壓而焊合,組織變得致密,比重增加而體積減小。例如,有...[繼續閱讀]

    當金屬塑性變形時,物體中的各質點是向著阻力最小的方向流動?；蛘哒f,是向著離物體邊界最短距離的方向流動。這個規律叫最小阻力定律。因為最短的距離,抵抗變形的阻力最小,這最短的距離即是從該點到斷面邊界的垂線。例如...[繼續閱讀]