根據美國Libby壩和koocasusa湖模型試驗資料,Slingerland和Voight(1982)通過對滑坡涌浪影響因素的無量綱分析,提出了最大涌浪高度公式:log()=-1.25+0.71logE(4-17)適用條件為:≈4式中:ηmax——最大涌浪高度(m);E——無量綱動能,E=;Vs為滑坡體積,Vs＝...[繼續閱讀]

    Huber和Hager(1997)分別在二維和三維水槽中開展滑坡涌浪模型實驗,用顆粒材料模擬滑體,在波高的分析中引入滑坡涌浪的傳播角度這一變量,歸納分析了涌浪高度公式:＝2·0.88(sinα)cos()-(4-18)式中:H——涌浪波的高度(m);h——水深(m);α——滑...[繼續閱讀]

    意大利學者Panizzo等(2005)進行了三維滑坡涌浪模型試驗,將滑體在水下運動的時間作為研究的變量,同時考慮了滑體的高度、寬度、入水速度、滑坡傾角和水深,通過288組試驗中10個波高儀記錄的共2880個試驗數據,得到了最大波高、波的周...[繼續閱讀]

    Ataie-Ashtiani等(2008)考慮了滑坡速度、水庫水深、滑面傾角等因素,通過120組模型試驗,提出了最大涌浪高度計算公式:＝[0.405+0.078(VF2)1.28]()-0.278()-0.12()-0.48(4-23)式中:ηmax——最大涌浪高度(m);h——水深(m);V——無量綱體積,V=,其中Vs為滑坡體...[繼續閱讀]

    Heller(2007)基于矩形水槽的滑坡涌浪實驗,開展了顆粒流滑體的211組涌浪實驗,提出了綜合考慮三個關鍵參數的沖擊效應參數,建立了滑坡涌浪波幅及周期與沖擊效應參數之間的相關關系:＝P(4-24)＝(PX-)(4-25)P=FS0.5M0.25(cosβ)0.5(4-26)式中:aM——...[繼續閱讀]

    滑坡入水和滑坡涌浪的產生是一個連續的過程,Heller(2007)采用PIV方法(ParticleImageVelocimetry)記錄了整個過程(圖4-6)。大型高速滑坡入水會在很短的時間內占用大量的水下容積,被侵占了空間的這部分水體的一部分會在水表面涌出形成涌浪...[繼續閱讀]

    以平底的棱柱形渠道、靜水情況為例,設某一時刻由于某種原因在渠道產生一向右傳播的擾動波[圖4-9(a)],波所到之處帶動水體運動,形成一非恒定流動。取一短時間Δt,假設圖4-9　擾動波在明槽中的傳播示意圖在該時間段內所取的波速...[繼續閱讀]

    根據式(4-32)及式(4-28),可以求出引起涌浪的巖土體體積與首浪高度、水深及運動時間的具體關系式:Vs＝0.5h1(h+h1)t1(4-33)為了求解,將式(4-33)寫為函數形式:f(h1)=Vs-0.5h1(h+h1)t1(4-34)上式中,滑坡在一定運動時間段內入水體積通過第三章的計算...[繼續閱讀]

    明渠非恒定流的連續性方程:T+vT+A+bv-q=0(4-35)運動方程:g++v+g(j-i)=0(4-36)式中:T——水面寬度(m);A——截面面積(m2);v——流速(m/s);h——水深(m);j——能坡;i——底坡;q——旁側流量之和(m3/s)。如旁側入流出流量之和為零,流體中的摩擦坡降...[繼續閱讀]

    滑坡發生后,水面急劇上升,然后在短時間近距離內急劇衰減,很快就變為小振幅的振蕩,在急劇衰減階段內,可以認為大體積的涌浪迅速向周圍擴散,其摩擦阻力引起的涌浪高度下降遠遠小于由于擴散引起的涌浪高度下降,其衰減過程中的...[繼續閱讀]