Gormont模型是從直升機旋翼發展而來,該模型通過定義參考攻角αref經驗性地模擬翼型的動態失速,參考攻角αref不同于翼型的幾何攻角,其具體表達式為αref＝α-K1Δα (2-80)式中 M——馬赫數;——α對時間的導數;t——翼型厚度;c——弦長。...[繼續閱讀]

    1983年Beddoes提出了一個更復雜的可模擬附著流和分離流的動態失速模型,之后Leishman等人對其進行了修正,該模型相比于Gormont模型更加準確。Leishman-Beddoes模型包括三個部分: 非定常附著流、失速發生和分離流。非定常附著流的求解包括...[繼續閱讀]

    取流場中某任意形狀的空間固定有限控制體,如圖2-18所示,運用質量守恒定律,即單位時間內流進或流出表面S的流體質量等于控制體內質量改變速率。式中 ρ——流體密度;U——流體速度向量;S——控制體表面積,S=nS,n為表面單位法向向...[繼續閱讀]

    取流場中某任意形狀的空間固定有限控制體,如圖2-18所示,運用牛頓第二定律,即F=ma(2-110)式中 F——控制體受到的合力;m——控制體內流體質量;a——加速度。圖2-18 空間固定的有限控制體式 (2-110) 可進一步寫成控制體受到的合力包括體...[繼續閱讀]

    對于不可壓縮流體,密度ρ是常數,主要的流場變量為壓力p和速度U,前面推導的連續性方程與動量方程就是關于未知量p和U的方程。因此,對于不可壓縮流動問題,連續性方程和動量方程足夠描述流場流動特性。但是,對于可壓縮流動問題...[繼續閱讀]

    直接數值模擬 (Direct Numerical Simulation,DNS) 方法,即直接利用非定常的N-S方程對湍流進行數值計算; 無需對湍流流動作任何的簡化或近似。這種方法能對湍流流動中最小尺度渦進行求解,要對高度復雜的湍流運動進行直接的數值計算,必須...[繼續閱讀]

    雷諾時均數值模擬 (Reynolds-averaged Navier-Stokes,RANS) 方法的基本思想基于雷諾假設,在湍流流動中,任何物理量均可描述為一個平均量和一個脈沖量的疊加。例如瞬時速度分量u(x,y,z,t)可分解為平均速度&xf4d2;(x,y,z,t)與脈動速度u (x,y,z,t), 即...[繼續閱讀]

    由于基于時均N-S方程與湍流模型的流場計算方法僅適用于模擬小尺度渦的湍流流動,因此無法從根本上解決湍流問題。為了使針對湍流的求解更加準確,更能反映不同尺度的渦團運動,又發展出了大渦模擬 (Large Eddy Simulation,LES) 方法,它...[繼續閱讀]

    初始條件是指在進行迭代計算之前,計算域中所有網格點上相關物理量的初值,即計算開始時的流動條件。對于非定常計算,初始條件一般根據所考慮的具體問題給定。對于定常計算,則需要以某種初始條件出發,通過偽時間迭代,以收斂...[繼續閱讀]

    邊界條件是指為了獲得物理空間問題的定解,必須給定的計算域邊界上的相關參數值,由于具體物理問題的復雜性與多樣性,CFD中亦對應多種具體的邊界條件。1.進口邊界條件(1) 速度進口邊界條件。要求給定計算域進口的速度,既可以是...[繼續閱讀]