電子的電荷分布的相互作用就是四極矩相互作用:V2m是不可約電場梯度(EFG)張量的分量,其表示式為:求和以球坐標(rn,θn,φn)遍及所有核外電子en。Y2m是二階球諧函數,Q2m是不可約核四極矩張量的分量,它們是:①Q是常數,稱為四極矩,具有面...[繼續閱讀]

    一般說來為描述所測量的譜線,應當綜合考慮塞曼相互作用,磁超精細相互作用及四極矩相互作用:對這一普遍哈密頓量的解的討論已超出本節處理的范圍,然而在某些特殊情況下,對于57Fe,119Sn的I=1/2及I=3/2之間的穆斯堡爾躍遷,人們常常用...[繼續閱讀]

    表1-7列出了穆斯堡爾譜學中的常用方程。參考節號一欄給出了此方程出現在本章中的節號。表1-7常用方程方程名稱方程式參考節號穆斯堡爾共振截面　2,5,19反沖能量　2多普勒能量移位△E=(V/C)Eγ3有效厚度t=nσ0fa5,19自然線寬度①　2...[繼續閱讀]

    圖1-4至圖1-32給出了29個常用穆斯堡爾躍遷的無反沖分數。這些圖按原子序數大小排列,在計算無反沖分數的過程中采用如下假定:(1)連續的光子頻率分布是德拜型的,具有截止頻率ωD。(2)對每一振動模其振幅與波長(λ)相比很小。這里λ...[繼續閱讀]

    自旋為Ia磁量子數為me的超精細結構狀態躍遷到自旋為Ig磁量子數為mg狀態而產生的多極躍遷γ射線的強度由下式給出:式中M=me-mg。(1-29)在穆斯堡爾譜學中人們處理或電的或磁的(M1,E1,E2)偶極躍遷(L=1)或四極躍遷(L=2),輻射超精細結構躍遷...[繼續閱讀]

    在磁超精細相互作用下,核躍遷的能級簡并化被消除,因此每個發射和吸收譜線對應于確定的核自旋狀態之間的躍遷,它可以寫成這樣的形式:輻射強度(任意單位)和發射(或吸收)與取向的關系是由在核系統中和γ光子中的角動量守恒決定...[繼續閱讀]

    在表1-12中給出了從與穆斯堡爾躍遷有關的各種能級計算出來的轉矩和轉矩比。那些沒有資料的能級這里沒有列出來。誤差分析,求平均過程和數據來源的較詳細的描述,最近已經有些報道[56～62]。磁矩已根據科普弗曼的計算,進行了抗...[繼續閱讀]

    在透射實驗中,當源和吸收體具有相對速度Vs時,由探測器接收到的γ光子數N(Vs)可寫成,N(Vs)=Nz+(1-fs)Nγ(∞)+fsNγ(∞)T(Vs)(1-41)這里Nγ(∞)是在遠離共振時在測量的源中與穆斯堡爾躍遷有關的γ光子數,Nx代表所有的其它輻射,fs是源中無反沖分...[繼續閱讀]

    電四極矩超精細項由核四極矩和在核處的電位的二次微商Vij＝-(∂2V/∂xi∂xj)之間的相互作用組成的。這是一個張量相互作用,但是在電場梯度張量的主軸系統中,只有含Vxx,Vyy,Vzz的各項不等于0。它們由一個附加條件聯系起來...[繼續閱讀]

    表1-18到表1-22給出了各種點電荷模型的表達式。表1-18一個質子電荷作為點電荷的電場梯度張量的分量(附坐標圖)分量Vxx＝eγ-3(3sin2θcos2φ-1)Vyy＝eγ-3(3sin2θsin2φ-1)Vzz＝eγ-3(3cos2θ-1)Vxy＝Vyx＝eγ-3(3sin2θsinφcosφ)Vxz＝Vxx＝eγ-3(3sinθcosθcosφ)...[繼續閱讀]