對于一個多粒子系統,如果知道其熱力學勢,則通過熱力學關系,系統的一系列熱力學量都可得,因而在溫度場論中,如何用場論方法計算系統的熱力學勢是一個基本問題.在前面的討論中,已給出了系統配分函數的泛函積分表述.熱力學勢...[繼續閱讀]

    在物理學中經常會處理這樣的系統,描述其動力學的拉氏量具有某種對稱性,但真空態在相應對稱變換下卻不具有不變性.這就是所謂的對稱性自發破缺問題.分析該拉氏量中場位形勢能會發現,勢能的最小極值不是唯一的,即真空態存在...[繼續閱讀]

    由于系統的壓強(P=-Ω)等都是可觀察的物理量,因而按溫度場論微擾方法計算的熱力學勢必須是可重整的.無論從虛時溫度場論或實時溫度場論出發,都可分析得知溫度場論中的原始紫外發散都是來自零溫場論.虛時溫度場論是歐氏場論加...[繼續閱讀]

    根據Schwinger-Dyson方程,要得到完全傳播子需要計算相關的自能.但是在一般情況下,要得到嚴格的單圈自能的解析表示是不可能的,而只能在某種近似下給出它的解析表示.首先人們發現,適應QGP需要的高溫近似可以得到自能的解析表示,并...[繼續閱讀]

    在零溫場論中已經知道完全傳播子D*、裸傳播子D和單圈自能Π有如下的Schwinger-Dyson方程表示的關系即知這里,D泛指任何場的傳播子,因而在知道了玻色子和費米子的HTL自能后,人們就可以按(1.5.19)式得到相應的完全傳播子.它表示的是在...[繼續閱讀]

    在經典系統中,單粒子分布函數f(x,p,t)定義為時刻t在坐標空間x點發現動量為p的粒子的概率.在沒有碰撞時,單粒子分布函數沿著粒子運動的軌道不發生變化在上式中代入經典運動方程其中,U是一種外加勢或平均場勢.這樣就可以得到方程...[繼續閱讀]

    若夸克和膠子是帶色的經典相對論性粒子,則描述它們的動力論方程應該是羅倫茲協變的.這樣,分布函數應表示為4維空間坐標xμ和動量pμ的函數.描述夸克的動力學變量是坐標xμ,動量pμ,色荷Qa和自旋Sμ.一個經典帶色粒子在此相空間中...[繼續閱讀]

    單粒子分布函數的量子對應是Wigner函數,它等于Wigner算符的系綜平均.Wigner函數通常定義為密度矩陣的傅里葉變換其中,φ是相應的場算符.Wigner算符所滿足的輸運方程由組成系統的粒子間的相互作用決定,即由相應的場方程決定.QCD是非阿...[繼續閱讀]

    量子輸運方程的形式非常復雜.從量子輸運方程過渡到半經典的理論也是一個相當復雜的過程,這里只給出原則途徑和結果.注意到量子輸運方程是es△的函數,而△=1/2i&295;&8706;p.&xf504;.因而es△的泰勒展開可以看作按&295;展開.首先把es△...[繼續閱讀]

    前面給出的QGP動力論方程是一種微觀理論.動力論的目的是從這套微觀方程出發揭示系統的宏觀現象,給出相應的物理觀察量.2000年前后,D.F.Litim等人發展出一種有效方案[15],他們稱其為非阿貝爾等離子體的有效輸運理論.其基本思想是直...[繼續閱讀]